微分學與積分學聯系密切，共同組成數學分析的一個基本分支──微積分學。微分學的基本思想在于考慮函數在小范圍內是否可能用線性函數或多項式函數來任意近似表示。導數學研究函數的導數與微分及其在函數研究中的應用。微分學的作用是在自然科學中用數學來不僅僅表明狀態，并且也表明過程（運動）。在這樣的曲線上，任何一點處都存在一條惟一確定的直線──該點處的“切線”。微分學的基礎是建立在實數、函數、極限、連續性等一組基本概念之上的。微分學主要研究以下內容。
概述
微分學研究函數的導數與微分及其在函數研究中的應用。建立微分學所用的分析方法對整個數學的發展產生了深遠的影響，運用到了許多數學分支中，滲透到自然科學與技術科學等極其眾多的領域。微分學的作用是在自然科學中用數學來不僅僅表明狀態，并且也表明過程（運動）。微分學的基本思想在于考慮函數在小范圍內是否可能用線性函數或多項式函數來任意近似表示。直觀上看來，對于能夠用線性函數任意近似表示的函數，其圖形上任意微小的一段都近似于一段直線。在這樣的曲線上，任何一點處都存在一條惟一確定的直線──該點處的“切線”。它在該點處相當小的范圍內，可以與曲線密合得難以區分。這種近似，使對復雜函數的研究在局部上得到簡化。微分學的基礎是建立在實數、函數、極限、連續性等一組基本概念之上的。微分學主要研究以下內容。
導數
瞬時速度
微分學的核心概念，主要始原于研究如何確定非勻速直線運動質點的瞬時速度與平面曲線上一點處的切線方向。
原是一個純粹的物理概念。它是在人們經過多次反復觀察比較種種非勻速直線運動，尤其在研究物體的碰撞運動而獲得大量經驗之后產生的。精確科學要求，不僅要準確、清晰而定性地表達這個概念（當然必須與經驗的瞬時速度概念相一致），而且要能同時給出確定速度數值的方法。這就促使人們在數學上要建立一種對函數施加的獨特的運算。
設一個非勻速直線運動的質點所行的路程s與時間t的依賴關系是。如果要定義質點在某一給定時刻t的速度(瞬時速度)，并計算出這速度的數值，考慮時刻t的一個鄰近值t1，在t到t1這段時間中，質點運動的路程是，從而這段路程上的平均速度是：
在一般常見的情形，當Δt很小，相應的就很接近于時刻t的瞬時速度，而且一般說來，Δt愈小，尌就愈接近于該時刻的瞬時速度。這說明，時刻t的瞬時速度可以表現為路程變化量與時間變化量之比當Δt趨于零（而始終不等于零）時的極限：只要這個極限存在，就利用它來定義瞬時速度并計算其數值。
切線方向
若質點作曲線運動，則在每一瞬時，運動的特征首先表現在方向上。對質點運動瞬時方向的數量分析也將導致對函數施加與計算瞬時速度類似的運算。
設一個質點在一平面上運動，其軌跡在取定一個勒內·笛卡爾坐標系后可以表示成曲線。如果要考慮怎樣確定質點運動到曲線上一任意給定點時的瞬時方向（圖1），為此在曲線上取p的一鄰近點。很容易看到割線pQ的方向近似于質點在p處的瞬時方向，而且一般說來，愈接近x，近似程度就愈好。如果當Q沿曲線趨近p，割線pQ趨近某個極限位置pT，則占據這個極限位置的直線就稱為曲線在點p處的切線，這切線的方向就是運動質點在點p處的瞬時方向。切線pT與橫軸的夾角θ，就應當是割線pQ與橫軸夾角φ的極限。因此切線pT的斜率可以如下計算：若令，則有只要這個極限存在，就決定了曲線在點處的切線的方向。
定義
導數也稱微商。上述兩個問題盡管有著不同的物理方面或幾何方面的背景，但表現在數量關系上并沒有區別，解決問題所涉及的運算也是相同的：從自變量x的變化量Δx出發，求出相應的因變量y的變化量Δy以后，取商，再令Δx趨于零(而始終不等于零)取極限。這個極限運算稱為函數的導數運算，運算的結果稱為函數的導數。
準確地說，函數在給定一點x處的導數定義為這里說的是這個極限存在的情況，這時又稱函數?(x)在點x處是可微的。如果這個極限不存在，就認為?(x)在x處沒有導數，并稱?(x)在點x處不可微。例如在處就是不可微的。容易看出，如果因變量的變化量不隨Δx趨于零，則上述極限不會存
在，所以函數在其不連續點處一定是不可微的。值得注意的是，函數在其連續點處也有可能是不可微的，如前面所給出的例就在處連續而不可微。K.（T.W.）卡爾·魏爾施特拉斯曾給出一個例子(1872)，其中的函數處處連續但處處不可微。所以，函數的可微性要求比連續性強得多。外爾斯特拉斯給出的函數是式中；b)為滿足條件的一個奇整數。
可以在給定的點x處考慮單側偏導數，即左導數與右導數：函數?(x)在它的每一個可微點x處都對應著一個唯一確定的數值──導數值?┡(x)，這個對應關系給出了一個
定義在?(x)全體可微點的集合上的新的函數，稱為函數?(x)的導函數，記為?┡(x)。
微分法則
導數的定義直接蘊含著微分運算所遵循的基本法則。若與都是可微函數，則它們的和、差、積、商仍然是可微函數，并且這就是微分運算的四則運算法則。
若函數都可微，則復合函數也可微，并且這就是復合函數導數法則。
若與互為反函數，則其中一個可微時，另一個也可微，并且這就是反函數微分法則。事實上，在反函數存在性得到保證的前提下，這不過是復合函數微分法則的應用。
由以上微分法則可得基本初等函數的導數如下：以上微分法則表明，初等函數的導數仍然是初等函數而且初等函數的導數的具體計算都切實可行。因此，關于初等函數的導數運算已完全地得到解決。
高階導數
函數?(x)的一階導數的導數就是?(x)的二階導數，記為?？梢詺w納地定義?(x)的n階導數?(n)(x)的導數就是?(x)的階導數。關于乘積函數的高階偏導數，有萊布尼茨公式：如果u(x)和v(x)都是x的函數，各自有n階導數，則
微分
導數作為變化量之比的極限，不僅是變量變化的一種數量表現，而且還能通過函數關系進行運算。
線性主要部分
導數的存在表明切線的存在。假如函數在點x處有導數)存在，則函數曲線在相應點處有斜率為的惟一確定的切線存在。它在切點p附近與曲線密合，并且在相當靠近切點的地方，密合得難以區分（圖2）。這在分析上意味著在點x的小鄰域內，函數值是可以用切線上相應點的縱坐標值來近似的。而且在x充分小的鄰域內，近似誤差R與相比是微不足道的。事實上由于存在，就有這樣，函數的改變量Δy就被分解成了兩部分之和，其中第一項線性地依賴于Δx，而它與Δy相差是關于Δx的高階無窮小量。換言之，當Δx很小時，舍棄這個微不足道的誤差，剩下的部分就可以作為Δy的近似值了。這一項被稱為Δy的線性主要部分。
微分概念
自變量x的變化量Δx與x是無關的，稱為自變量的微分，記為dx；而因變量相應的變化量Δy的線性主要部分則稱為函數在點x處相應于自變量的變化量Δx的微分，用d?(x)或dy表示，即。
抽象看來，微分有兩個特性，其一是dy是dx的齊次線性函數，其二是dy與Δy之差是關于Δx的高階無窮小量。這兩個特性完全決定了微分本身：如果有一個Δx的齊次線性函數為，同時具有第二種特性，則可以斷定，亦即線性函數AΔx就必定是函數的微分。所以對一元函數說來，導數的存在性與微分的存在性是等價的。
微分的概念從萌發到完整，其嚴格化經歷了幾個世紀。即使在微積分蓬勃發展的牛頓-萊布尼茨-歐拉時代，數學家們盡管能用微分進行近似計算，布列并求解微分方程，但由于無窮小量的概念尚未精確化，微分的概念并不明晰；直至19世紀，數學的嚴格性發展到了新的高度，微分的概念才被確切地理解。
一階微分形式不變性對復合函數如果?(u)和φ(x)都是可微函數，則在x為自變量時這說明，dy的表達式不論對自變量x還是對中間變量u其形式是不變的。也就是說可以不必區分變量u是自變量或因變量，函數的導數永遠具有一個共同的形式：這就是一階微分形式不變性，這使得有時利用微分進行計算比運用偏導數要簡單。
由于一階微分是自變量改變量的線性函數，在求函數的變化量時用微分作近似計算很簡便。例如在與時，，
而這里dy與Δy相同至三位小數，而計算dy要比計算Δy容易得多。
高階微分
可以歸納地定義。一階微分（仍然作為x的一個函數）的微分，即稱為原來函數的二階微分，記為關于乘積函數的萊布尼茨公式就變為這里。
需要注意的是，高階導數不再具有形式不變性。對于，有，其中是一個與x有關的函數，所以如果u是自變量，則，因而這就是說，u是自變量還是因變量，會導致高階微分具有不同的形式。
微分定理
在微積分學的理論證明中，中值定理具有根本的重要性，它有許多不同的形式。
羅爾定理
1690年法國數學家M.羅爾首先發現，在閉區間上連續，區間內可微，在區間端點取等值的函數，其圖形上至少存在一點，圖形在該點的切線是“水平”的（圖3）。與這個結論等價的是拉格朗日定理。
拉格朗日定理
如果函數?(x)在閉區間【α，b)】上連續，在開區間(α，b)內可微，則在這個區間內至少存在一點ξ，使得。
直觀上說，就是在函數圖形上至少存在一點，在該點處的切線與圖形兩端點的連線平行（圖4）。不過定理本身并沒有給出點ξ的確切位置，而且滿足條件的ξ點也可能不只一個。如果設想?(t)表示一質點在時刻t所行的路程，那么就表示質點在時間間隔(α，b)中的平均速度，而表示質點在時刻t的瞬時速度的數值。定理的意義則在于斷定至少存在一個時刻，在這個時刻的瞬時速度的數值，恰等于平均速度的數值。
形式上作些變化后，得到公式式中，這個公式被稱為約瑟夫·拉格朗日有限增量公式。另一種較一般的形式稱為柯西中值定理。
柯西中值定理
若函數?(x)與g(x)在閉區間【α，b】上連續，在開區間(α，b)內可微，則在這個區間內至少存在一點ξ，使得當時，上面定理與拉格朗日定理有同一形式，所以柯西中值定理是拉格朗日定理的最一般的形式。
洛必達法則法國數學家G.-F.-Ade洛必達于1696年在他的名著《無窮小分析》中，給出了一種確定未定式值的方法：如果函數?(x)與g(x)在區間(α，b)內可微，，又如果極限過程也可以換成別的極限過程。由于所考慮的比在極限過程中形式上趨于或，不能一般地定值，所以稱為未定式。通過洛必達法則可以由的極限來確定的極限。應當注意的是，如果的極限不存在，并不能肯定的極限也不存在。此外還有0·∞，∞－∞，00，1∞及∞0幾種類型的未定式，但它們都可以先經過適當代數變換化歸型或型，然后用洛必達法則定值。泰勒公式多項式是最簡單的一類初等函數。由于它本身的運算僅是有限次加減法和乘法，所以在數值計算方面，多項式是人們樂于使用的工具。對于一個任意給定的函數?(x)，總希望能找到一個n次多項式p(x)，它至少在局部上與?(x)相當接近，因而在數值計算上能代替?(x)。如果函數?(x)在某點附近本來就是一個多項式逐次導數便給出當n式中稱為函數?(x)在點處的n次泰勒多項式。對一般函數?(x)，前面的估計式也可以成立，只要?(x)在點處n次可微。因為這時只要寫出恒等式并重復使用洛必達法則便可以得到故仍然有這里余項的估計式稱為余項的皮亞諾形式。此外常用的還有余項的約瑟夫·拉格朗日形式式中ξ位于與x之間的某一點。也有余項的奧古斯丁-路易·柯西形式。
當然這里都假定在x到之間處處存在。如果在x與之間處處連續，則有余項的積分形式通常，稱原點處的泰勒公式為科林·麥克勞林公式，即或式中ξ介于0到x之間。
研究方面
根據偏導數的幾何意義和導數的運算法則，函數的數量可在其幾何意義的指導下運用微分運算來進行研究。
函數作圖
描繪函數的圖形，往往可以使人們獲得?(x)的一個直觀幾何形象。這對于研究?(x)的變化規律，確定?(x)的極大值、極小值，甚至對方程近似求根都很有好處。選定笛卡兒坐標系后，描繪函數曲線的圖形，原則上說要采取“列表描點法”。也就是說要在坐標系中描出一批點
；最后用適當的曲線順次連結這些點。由于實際上只可能描出有限個點，這樣得到的曲線圖形當然是粗糙的。為了能比較全面細致、又比較簡單地得到函數圖形，重要的是把握函數在整體上變化的特性（如范圍、對稱性、周期性等）、趨勢以及某些局部的特殊變化性態。
函數在某點的導數，幾何上給出了函數曲線在相應點處的切線的斜率。因此對于可微函數，借助于其一階導數的代數符號，可以分析曲線上各點處的切線的狀態，隨之即可能對曲線“上升”與“下降”的變化規律作出一些判斷。再借助函數的二階導數的代數符號，又能對切線的變化規律加以分析，從而又可以對曲線的“凸”與“凹”的特征進一步作出判斷。
單調性
如果函數取值隨自變量的增大而增大，則稱函數是單調增大的。反之，如果函數的取值隨自變量的增大而減小，則稱函數是單調減小的。單調增大和單調減小統稱為單調。
考慮可微函數，其圖形如圖5。在其導數為正的區間，例如區間內任取一點，比如，則曲線上對應點處切線的轉軸傾角必介于0到之間，因而曲線在附近（從左到右）必定是上升的。故在區間內函數是單調增大的；而在函數的導數為負的區間，例如區間內恰恰相反，函數是單調減小的。
極值點
如果函數在某一點所取的值不超過（或不小于）函數在該點某個鄰域內其他各點的值，則稱函數在該點處達到相對極?。ɑ驑O大）值。該點是函數的一個極?。O大）值點。在圖5中?(x)在處達到極小值，而在處達到極大值，且都是極值點。
17世紀法國數學家Pde費馬首先注意到，可微函數的極值只可能在適合方程的點，即駐點處達到。幾何上看，曲線在相應極值點處的切線必定是“水平”的。不過駐點可能并不是極值點，如圖5中在點的情形。因而函數在駐點是否達到極值，需進一步分析判定。如果函數在駐點處二階導數存在而且大于零，則函數在駐點處達到極小值。事實上，如果二階導數大于零，則一階導數在駐點附近是單調增大的；又由于駐點處導數值是零，因而一階導數在駐點左邊小于零而在駐點右邊大于零。這在幾何上反映出函數在駐點左邊單調減小，而在駐點右邊單調增大；故函數必定在駐點處達到極小值，該駐點是一個極小值點。類似地，如果在駐點處二階導數小于零，則該駐點必是一個極大值點。
凹凸性
對于可微函數來說，隨著自變量x取值的變化，函數曲線的切線的轉軸傾角也隨之在變化。如果隨x增大傾角減小，則稱曲線向上凸，或凸，如圖5曲線在B、D之間的弧。當?″(x)存在而且小于零時，單調減小，即切線的傾角隨x增大而減小，因而曲線向上凸。反之，如果?″(x)存在，而且大于零，則曲線向下凸或凹。
拐點
如果曲線經過一點時凹凸性發生變化，該點就稱為曲線的一個拐點，如圖5中的B、E都是曲線的拐點。如果?″(x)在拐點附近連續且變號則在拐點處必有。但應注意，不是所有使的點都必定是拐點，如曲線上的(0，0)點。漸近線某些曲線，例如雙曲線、拋物線都是有伸向無限遠的分支的曲線。對于這樣的曲線，可能存在具有以下性質的直線：當動點在無窮分支上移向無窮遠時動點與該直線的距離（水平或垂直）趨向于零。這種直線稱為曲線的漸近線。一般地說，一條不與x軸垂直的直線稱為曲線的一個漸近線，是指差數
當x趨于正無窮或負無窮時趨于零。當x從左邊或右邊趨于α時，|?(x)|可以任意大，則稱垂直于x軸的直線為的一條“鉛直的”漸近線。斜漸近線的方程的系數m與b可以由極限來確定。在及時m和b可能各有兩組不同的取值。
運用上述函數變化的各種狀態，就容易在適當取定少數幾個關鍵點的基礎上，作出所給函數的相當準確的圖形。例如考慮函數的圖形。首先可以注意到，函數曲線與坐標軸沒有交點，并且由于滿足條件，函數曲線關于坐標系原點是對稱的。由于它的一階和二階導數分別有所以當時曲線下凸，當時，曲線上凸。在處，函數達到極小值，在處函數達到極大值，并且y軸與直線分別是曲線的兩條漸近線。利用所得函數的這些特征，只要選取（或者再添上）就可以相當準確地畫出函數的圖形來.
參考資料 >